Парамагнетизм и диамагнетизм

Оккультные особенности в гороскопе. Хэллоуина пост.

Указания на оккультные способности в карте.

Как я люблю наступающее время! Самайн идет. Мир Духов так близок, грань так тонка. Тревожно и прекрасно. Все вокруг засыпает, ночь накрывает нас свои покрывалом. Мы ждем снега , все ждет снега. Волшебно. Миг Безвременья перед рождением Нового Бога.Конечно, я не могу в такие дни обойти тему мистики, ведьмовства ,колдовства и оккультизма. Поэтому , посвящаю свой астрологический пост очень востребованной теме, кстати. А именно: наличие в карте показаний на волшбу или оккультизм.Скажу так- некоторые спрашивают. Многим- интересно. Реализуют-единицы ( слава Богу).

Поэтому, давайте обсудим, это пригодится, в том числе и для лучшего понимания себя.

И сразу скажу, предваряя вопросы: совсем не значит, что человек , имея в карте такие показатели, пойдет на кладбище в полночь или будет смотреться в хрустальный шар . Все эти показания будут говорить о повышенной чувствительности или напоре, или возбудимости, сильной вовлеченность в процессы . А уж «проигрывает» эти данные каждый по- своему. Магия, оккультизм один из возможных, но далеко не самый распространенный сценарий. Обычно человек ограничивается бытовым «изводом» окружающих( шутка).Я опубликую данные, найденные мной в самых разных источниках в интернете , плюс мой личный опыт-наблюдения. Пост почти профессиональный, сразу прошу прощения. Термины астрологические , но вдруг кому то интересно Но обычно, этот вопрос задаю на консультации астрологу и он подсказывает.

Итак. Ставим себе страшненькую музыку и поехали:

Основными показателями данных способностей являются( а рядом мои комментарии из личного опыта , если позволите):

1. Восходящие знаки Водной стихии (Скорпион, Рак или Рыбы на асценденте); Да, но этого очень мало. Дает повышенную чуткость восприятия.

2. Акцентированные 8-й и 12-й дома; И 4!!!

3. Лилит в 8-м доме; Дает «темные состояния» психики, но нужны аспекты с планетами. Страх, предчувствия смерти.

4. Прозерпина на асценденте (ASC). Не знаю, нет опыта на тему Прозерпины.

5. Соединение Сатурна и Плутона (аспект мага). Да, но этого мало. Нужны личные планеты.

6. Соединение Урана и Плутона. Да, но нужны личные планеты , иначе это только внешнее влияние.

7. Секстиль Нептуна и Плутона. У нас у многих есть такой аспект, но нужны личные планеты для «проводимости» энергии.

8. Лилит в соединении с Плутоном – уклон на черную магию. Не то слово. Человека просто разорвет,если не будет что то делать . Или, внимание, с ним что то делаю. В любом случае-магия рядом. Где-смотрим дом гороскопа. Лично встречала в практике.

9. Уран или Плутон во II доме – большой энергетический потенциал. Да. Но не более. Это в принципе про работоспособность, деньги, запросы. Умение и потребности в больших объемах энергии( деньги тоже энергия).

10. Лилит в III доме – дарует понимание психологии, позволяет легко считывать информацию по человеческим жестам, мимике, голосу и т.д. Вообще не факт. Обязательно нужна личная планета в соединении. Иначе это всего лишь проблемы с родственниками или с соседями, грубо говоря.

11. Уран или Меркурий в III доме – дает способность усваивать большое количество информации, открывать информационные каналы «чистого, универсального знания». Уран да. Меркурий-это просто хорошие мозги. Важен знак, где все это стоит. Например Скорпион хорош для магического сознания.

12. Лилит в VI доме – аспект знахаря. Тут мало Лилит. Нужна личная планета.

13. Меркурий в VIII доме – усиливает интерес ко всему таинственному, но необходимо наличие дополнительных аспектов мага в натальной карте. Если таковые присутствуют, то появляется возможность вступать в коммуникацию с сущностями из тонких измерений (к примеру, контакт с душами умерших). В принципе да, но на практике у огромного количества людей Меркурий стоит в 8 доме. И никаких контактов. Для потусторонних контактов нужен хороший Нептун.

14. Марс в VIII доме – есть аналог Солнца в Скорпионе. Склонность к трансформации сознания. Тяжелое жизненное потрясение может дать большие магические способности. Марс это буквально «действуй, работай» .Работа «магом»-да. Но я бы в большей степени посоветовала заняться кик-боксингом или йогой.

15. Нептун в VIII доме – аспект мистика, но частенько такой человек становится глубоко верующим или даже религиозным фанатиком. Да, вполне.

16. Селена в VIII доме – активизирует ангела-хранителя, дарует мощную энергетическую защиту от негатива. Потенциальные способности к белой магии, но подразумевает опасность занятий черной магией (ритуалы на разрушение). Ничего не знаю про это, данных у меня нет.

17. Прозерпина в Скорпионе или в XII доме – наделяет ключами от дверей в тонкие миры, покровительствует медитации. Ничего не знаю про это данных нет.

18. Ретроградный Хирон в Раке или в VIII доме – потенциальные оккультные способности. Нет данных.

19. Селена в Раке или в VIII доме – возможность вспомнить свои прошлые воплощения. Сильная связь с предками.Нет данных

20. Хирон в Овне – аспект биоэнергетика. Активизированный энергетический поток и возможность менять его по своему усмотрению. У меня такой, наверное да. Но что б прям «перло»-нет.

21. Селена в Стрельце или во II доме – аспект духовного учителя, распространителя светлых традиций и знаний. Нет данных

* На сегодняшний момент тема Селены не слишком подтверждается на практике. В отличии от Черной Луны, Селена не слишком заметна.

** Прозерпина ( астероид) на мой взгляд перспективная тема. У меня она , оказывается, работает, например.

22. Марс в трине к Нептуну – тонкое чутье и потенциальные паранормальные способности.Да, вполне. Но не обязательно.

23. Трин Солнце-Марс-Нептун = сознание+сила+интуиция. Осознанные оккультные способности.Да

24. Несколько аспектов Плутона (кроме оппозиций) – аспект эзотерика широкого профиля (магия, астрология, гадания, хиромантия). Вся мантика-под Нептуном. Плутон управляет энергией. Он вообще не про гадание , и уж тем более не про астрологию. Астрология это четко-Уран.

25. Плутон на куспидах 1, 4, 7 и 10 домов. Да.И 8-го.

К примеру, Плутон в четвертом доме – передача магических способностей по женской родовой линии.

Плутон в знаке Скорпиона, Овна или Льва – умение работать с тонкими энергиями. Ой, ну …он у стольких людей там. Плутон в знаках десятилетия стоит.

26 Аспект Плутона с Марсом – благоприятен для магов-мужчин и боевой магии. Да, но и для женщин тоже подойдет.

Аспект Плутона с Нептуном – способствует вещим снам и овладению практиками по осознанным сновидениям и астральным выходам. Но опять же-нужна какая то личная планета. Это аспект у кучи(!!!) народа.

От себя внесу некоторые дополнения:

1. Часто упоминают Черную Луну. Лилит.

Лилит обязательно участвует в показаниях к ведьмовству. Это-из опыта. Стоять эта фиктивная точка должна в выделенном положении и/ или в соединении с личной планетой. Идеально-с Луной.

1.1 Маги мужчины- это Солнце с Ураном или Плутоном.

Если Солнце в соединении с Нептуном-то это мистики или люди искусства или алкоголики. Или все вместе.

2. Высшая планета на Асценденте ( это Уран, Плутон, Нептун). Это не прям ведьма/ маг , но очень чуткий, тонкий человек и взаимодействие с Миром тут происходит на совершенно других частотах.

3. Дома 4( подсознание, место упокоения ), 8 ( смерть, трансформация) и 12( небытие, коллективное бессознательное) стоят в водных знаках( Рак, Скорпион, Рыбы). Это повышает чувствительность.

4. Хорошо развиты дома 9 , 11-это люди «не от мира сего».

5. Юпитер в 8 доме: Практическая магия в самом прямом смысле.

6. Заполненный знак Змееносца. Считается что это переход от Смерти к Жизни. 7 последних градусов Скорпиона и 7 первых Стрельца( Где то читала, что до 10 градусов, но врать не буду) .

7. Классика: НАПРЯЖЕННЫЕ( именно напряженные) аспекты от Плутона к Луне . Они действуют сильнее, чем гармоничные. Они провоцируют, они заставляют женщину быть ведьмой. Вообще, для ведьмовства и магии лучше ( в разумных конечно пределах) , когда есть напряженные аспекты. Иначе не стоит и браться, я щитаю.

* Почему то напряженный аспект между Плутоном и Венерой не считается «ведьминским». А я вот думаю-вполне подходит. Это же магнетизм. Притяжение. Сексуальная магия. Одержимость , в конце концов. Так что-тут не без демонов.

8.Высшие планеты на узлах и в соединении с Солнцем и Луной. . Могут так же говорить о способностях. Врожденных( Южный узел) или обязательных к развитию в этой жизни( Северный).

*Тема Высших планет. Они есть в карте любого человека. Но для их использования нужна личная планета , или Узел. Или выделенное положение. И только так они включаться. И вовсе не обязательно , что человека потянет в оккультизм. Возможно, при Выделенном Плутоне он станет машинистом метро. А при Уране-летчиком, а не магом. Мы всегда должны руководствоваться здравым смыслом при предположениях.

9. Аспект масонов: Сатурн +Юпитер. Но тут , на мой взгляд, должно быть еще и хорошее Солнце с Ураном. Без Урана/Водолея/11 дома масона не получится.

10. Тема Неподвижных звезд. Да, есть мнение , что Звезды «включают» программу, если они соединяются с личной планетой или ( на мой взгляд) с Узлом, или с куспидом дома( лучше углового) или «магического». Но это настолько тонко, что среднестатистичекий человек спокойно обойдется без этих знаний.

Но коснуться надо хотя бы звезд Королевских или 1-й Величины:

Акрукс Звезда первой величины, имеет природу Юпитера.Это интуинция, мистицизм и религиозность.Это звезда необычайной духовности, высокого духовного взлета, самопожертвования, в результате чего к человеку приходят мудрость, понимание, высокая духовная миссия. Человека с Акруксом можно считать отмеченным.Тут указание на мИссию.

Поллукс ( Близнецы) . Звезда, управляющая перерождениями. Раньше ее связывали с бессмертием и продлением жизни. Это звезда человека, занимающегося активной магией

Антарес Звезда черной магии, часто сатанизма. На МС — человек попадает под власть магии. На Асценденте — сатанинские инициации, человек становится проводником сил зла. На границе 4 дома — это неизбежное разрушение, связанное с родителями, брошенный ребенок, страшное детство, детские комплексы на всю жизнь. Антарес всегда дает страхи на всю жизнь, постоянные столкновения со злой силой.

Для примера пока хватит. Теме Звезд в нашей жизни нужно уделять вообще отдельный пост.

От себя: Жути нагнали, конечно! Из опыта: Да. При соединении Антареса и Солнца или Луны жизнь человека легкой не будет. Но что прям вот сатанизм! Скажу так: все зависит от вашего выбора. Все внутри. И только вам решать быть во Тьме, на Свету или пройти по тонкому лезвию Междумирья.

ВСЕХ С САМАЙНОМ!

Обновлено 29/10/17 21:37:

Девушки, кто написал мне в личку на предмет оккультных способносте!

Всех посмотрю и отвечу всем завтра в течении дня!

Благодарю.

Обновлено 29/10/17 23:53:

Так, дамы. Я на шабаш. Вру, спать пошла.Завтра буду всем написавшим отвечать.Кто ничего не понял-сори, не обессудьте , чем богаты как говориться. Я в начале поста предупреждала не читать. Кто понял -здорово, что пригодилось. Особый респект тем кто начал рыть и пытаться что то сделать самостоятельно. Это вообще бойцы.

Обновлено 30/10/17 12:07:

Девушки, привет!

Села отвечать на письма. Отвечу всем, кто успел написать. И сори-отвечу и все. На повторные вопросы не смогу ответить-я просто загнусь.Не ожидала, что будет такой вал, если честно.Всем спасибо-кто написал. Попадаются реально «прикольные» карты.

парамагнетизм

ПАРАМАГНЕТИЗМ — свойство веществ (парамагнетиков)намагничиваться в направлении внеш. магн. поля. Приставка «пара» (греч. «возле», «рядом») указывает на слабость эффекта по сравнению с ферромагнетизмом .Кроме того, в отличие от ферро-, ферри-и антиферромагнетизма, П. не связан с магнитной атомной структурой, и в отсутствие внеш. магн. поля намагниченность парамагнетика равна нулю.
П. обусловлен в основном ориентацией под действием внеш. магн. поля Н ссбств. магн. моментов частиц парамагн. вещества (атомов, ионов, молекул). Природа этих моментов может быть связана с орбитальным движением электронов, их спином, а также (в меньшей степени) со спином атомных ядер. При где Т — абс. темп-pa, намагниченность парамагнетика М пропорциональна внеш. полю: где — магнитная восприимчивость. В отличие от диамагнетизма, для к-рого < 0, при П. восприимчивость положительна; её типичная величина при комнатной темп-ре (Т293 К) составляет 10-7 — 10-4.
П. свободных атомов и ионов определяется в основном полным моментом импульса электронной оболочки, характеризующимся квантовым числом J. В магн. поле Н осн. уровень энергии атома расщепляется на 2J + 1 магн. подуровней, разделённых одинаковыми интервалами где — магнетон Бора и gj — Ланде множитель (см. Зеемана. эффект). Каждому подуровню соответствует квантованное значение проекции магн. момента атома на направление Н: где mj= J, J — 1, …, — J. При термодинамич. равновесии, согласно Больцмана распределению, преим. заселяются ниж. подуровни с макс. значениями В направлении Н образуется результирующий магн. момент, равный

где N — число магн. атомов, ф-ция

является ф-цией Бриллюэна (см. Ланжевсна функция). При а 1 (слабые поля, высокие темп-ры) ф-ла (1) принимает вид

где — эффективный магн. момент атома. Отсюда вытекает Кюри закон для парамагн. восприимчивости:

где — постоянная Кюри.
При а1 (сильные ноля, низкие темп-ры) из (1), (2) следует: М =т. е. достигается магн. насыщение (все микроскопич. моменты ориентированы в направлении Н). В классич. пределе (J)ф-ция BJ(a) переходит в ф-цию Ланжевена L(a’) = ctha’ — 1/а’, где а’ =H/kT, a — классич. магн. момент частицы. Именно в этих терминах П. Ланжевеном (P. Langevin, 1906) была построена первая теория П. Типичная зависимость М от H/Т для парамагн. соли, л к-рой П. обусловлен ионами Gd3+ (J = 7/2, gj = 2), показана на рис. 1.

Рис. 1. Зависимость намагниченности М от H/Т для сульфата гадолиния.

Ф-лы (1) — (4) справедливы для осн. состояния атома с заданным J. Влияние вышележащих уровней приводит к двум поправкам. Во-первых, если возбуждённые уровни достаточно заселены, т. е. соответствующие энергетич. интервалыkT, то состояния с другими J дают непосредств. вклад в Во-вторых, примесь вышележащего квантового состояния приводит к появлению наведённого полем магн. момента атома вносящего в восприимчивость не зависящую от темп-ры добавку Она растёт с уменьшением и в нек-рых случаях (напр., для Sm3+ и особенно для Eu3+, у к-рого ниж. уровень не магнитный J = 0) даёт осн. вклад в П. (см. Ванфлековский парамагнетизм).
П. твёрдых диэлектриков. В твёрдых непроводящих парамагнетиках обычно носителями магн. моментов являются частицы с недостроенными электронными оболочками, прежде всего ионы переходных металлов групп Fe, Pd и Pt, лантаниды и актиниды. Действующее на них электрич. внутрикристаллпческое поле частично или полностью снимает вырождение осн. энергетнч. уровня магн. иона (см. Штарка эффект ),что делает простые ф-лы (1) — (4) недостаточными. При этом, согласно Крамерса теореме, для атомов (ионов) с полуцелым спином (нечётным числом электронов) всегда остаётся по крайней мере двукратное вырождение, снимаемое только в магн. поле.
У ионов лантанидов и актннндов недостроенные 4f- и 5f-оболочки в значит. мере экранированы внеш. электронами, влияние на них внутрикристаллич. поля минимально, J остаётся хорошим квантовым числом, а расщепление уровней ~102 см-1. При высоких темп-pax это расщепление не оказывает существенного влияния на П., и ф-лы (1) — (4) хорошо согласуются с опытом. Это видно из табл. 1, где приведены теоретически рассчитанные и определённые экспериментально (из закона Кюри) значения для ряда редкоземельных ионов в жидких растворах парамагн. солей.
При более низких темп-pax происходит перераспределение заселённостей штарковских уровней, приводящее к нарушению закона Кюри.

Табл. 1. — Множители Ланде и эффективные магнитные моменты ионов лантаноидов

Ион Сe3+ Prз+ Nd3+ Sm3+ Eus3+ Gd3+
J 5/2 4 9/2 5/2 0 7/2
gj 6/7 4/5 8/11 2/7 0 2
2,54 3,58 3,62 0,85 0 7,94

(эксперим.)

2,39 3,6 3,62 1,54 3,6 7,9

Ион Tb3+ Dy3 + He3+ Er3+ Тm3+ Yb3+
J 6 15/2 8 15/2 6 7/2
gj 3/2 4/3 5/4 6/5 7/6 8/7
9,72 10,6 10,6 9,58 7,56 4,54

(эксперим.)

9,6 10,5 10,5 9,5 7,2 4,4

Для ионов группы Fe, магн. свойства к-рых связаны с недостроенной 3d-оболочкой, влияние внутрикристаллич. поля более существенно: оно разрывает спин-орбитальную связь, и магн. ион характеризуется орбитальным (L) и спиновым (S)квантовыми числами. Расщепление орбитального мультиплета внутрикристаллич. полем достигает обычно 104 см-1, причём ср. значение проекции орбитального момента в осн. состоянии часто равно нулю — происходит «замораживание» орбитального момента внутрикристаллич. полем. В последнем случае в ф-лах (1) — (4) достаточно заменить J на S. a gJна gs = 2. Сравнение вычисленных таким образом значений с экспериментом дано в табл. 2.

Табл. 2. — Спины и эффективные магнитные моменты ионов группы железа

Ион Ti3+ V3+ Сr3+ Мn3+ Fe3+, Мn2+ Fе2+ Со2+ Ni2+ Сu2+
S 1/2 1 3/2 2 5/2 2 3/2 1 1/2
1,73 2,83 3,87 4,90 5,92 4,90 3,87 2,83 1,73

(эксперим.)

1,8 2,8 3,8 4,9 5,9 5,4 4,8 3,2 1,9

Наблюдаемые для нек-рых ионов расхождения относятся к более сложному случаю, когда осн. состояние вырождено и вкладом орбитального магнетизма пренебречь нельзя. Ещё сильнее влияние поля лигандов (см. Внутрикристаллическое поле)в веществах, содержащих ионы групп Pd и Pt, а также в парамагн. комплексах, где П. определяется заполнением молекулярных орбит.
При низких темп-pax, когда заселён только ниж. орбитальный (штарковский) уровень, магн. свойства ионов переходных элементов в парамагнетиках описывают спиновым гамильтонианом — эфф. оператором энергии, содержащим явно лишь спиновые переменные. Влияние частично «замороженного» орбитального момента учитывается набором параметров. Оно проявляется в небольшом (~1 см-1) расщеплении спинового мультиплета, ведущем к отклонению от закона Кюри, и в анизотропии g-тензора, заменяющего множитель Ланде. Наиб. анизотропия наблюдается для нек-рых лантанидов: так, гл. значения g-тензора для иона Тb3+ могут составлять = 18, < 0,01. В таких случаях вектор намагниченности парамагнетика может значительно отклоняться от направления Н.
П. металлов и полупроводников. Дополнит. вклад в П. металлов обусловлен электронами проводимости, обладающие спином s = 1/2 и магн. моментом mв. Квантование проекции приводит, с учётом Ферми — Дирака распределения к появлению намагниченности

где — ферма-уровень. Соответствующая восприимчивость практически не зависит от темп-ры (см. Паули парамагнетизм ).Для свободного электронного газа где т — масса электрона и N = концентрация свободных электронов. В реальных металлах из-за взаимодействия электронов проводимости с решёткой и между собой ф-лы усложняются. В частности, вместо т вводится эфф. масса m*, а заменяется на эффективный магн. момент. Экспериментальные значения для щелочных металлов, не содержащих ионов с недостроенными оболочками, сопоставлены с теорией в табл. 3.

Табл. 3. — Парамагнитная восприимчивость Паули для щелочных металлов

• 106 теория 24,4 20,0
эксперимент 27,2 22, 7

На практике парамагнетизм Паули проявляется на фоне Ландау диамагнетизма ,также обусловленного электронами проводимости. В сильных магн. полях и при низких темп-pax эти два эффекта нельзя рассматривать независимо, и квантование в магн. поле ведёт к характерной осциллирующей зависимости М от H (см. Де Хааза — ван Алъфена эффект).
П. электронов проводимости и дырок в полупроводниках определяется их концентрацией и эфф. магн. моментом, зависящим от зонной структуры полупроводника. В простейшем случае где — ширина запрещённой зоны и А — параметр вещества. Обычно эта зависимость усложняется за счёт влияния примесей и пр.
Ядерный П. Магнитные моменты атомных ядер в 103 — 104 раз меньше поэтому ядерная парамагнитная восприимчивость составляет всего 10-6 — 10-8 электронной. Наблюдать ядерный П. в чистом виде удаётся лишь при очень низких температурах в веществах, где нет неспаренных электронов и величина максимальна (например, в твёрдом водороде и жидком 3Не). В последнем случае квантовые свойства ферми-жидкости обусловливают независимость от температуры (ядерный аналог парамагнетизма Паули).
В парамагнетиках Ван Флека (LiTmF4, PrCu6 и др.) ядерный П. усиливается в 102 — 103 раз за счёт сверхтонкого взаимодействия ядра парамагн. иона с его электронной оболочкой, обладающей наведённым магн. моментом. Искусств. усиление ядерного П. достигается методами динамич. поляризации ядер (см. Ориентированные ядра, Оверхаузера эффект).
Коллективные эффекты. Взаимодействия между парамагн. микрочастицами наиб. существенны в твёрдых телах. Они приводят к замене Кюри закона на Кюри — Вейса закон= С/(Т -), где параметрпо порядку величины соответствует энергии взаимодействия. Знак положителен, если при охлаждении парамагнетика до Кюри точки возникает ферромагнетизм (Fe, Co, Ni и др.), и отрицателен, если при охлаждении до Нееля точки вещество становится антиферромагнитным (напр., Dy, MnO, FeS04). В концентриров. парамагнетиках, где магн. частицы образуют осн. решётку вещества, гл. роль играют обменные взаимодействия, стремящиеся ориентировать соседние магн. моменты параллельно либо антипараллельно друг другу. В разбавленных парамагнетиках — твёрдых растворах магн. ионов в диамагн. матрицах — преобладают магн. диполь-дипольные взаимодействия, знак к-рых зависит от относит, расположения магн. частиц. В этом случае, а также при конкуренции ферро- и антиферромагн. обмена, охлаждение парамагнетика может породить состояние спинового стекла.
Близко расположенные примесные магн. центры, связанные сильным обменным взаимодействием, иногда образуют суперпара магн. кластеры, обладающие увеличенным магн. моментом (обменно-усиленный П.). Макроскопич. аналог таких систем — суспензии мелких ферромагн. частиц в жидких или твёрдых растворителях (см. Суперпарамагнетизм, Магнитные жидкости). К резкому усилению П. ведут и обменные взаимодействия электронов проводимости в нек-рых металлах (напр., в Pd и его сплавах).
Релаксационные и динамические явления. Намагничивание парамагнетика в поле Н происходит в результате процессов продольной и поперечной магн. релаксации. Первая устанавливает равновесное значение проекции М на направление Н, вторая ведёт к затуханию нестационарной ортогональной компоненты намагниченности. Продольная релаксация обусловлена взаимодействием микроскопич. магн. моментов с тепловым движением среды. Время продольной релаксации обычно составляет 10-10 — 10-4 с при 300 К и растёт с понижением темп-ры. Время поперечной релаксации в парамагн. металлах и жидкостях мало отличается от однако в твёрдых диэлектриках, как правило, В последнем случае поперечная релаксация обусловлена взаимодействиями в системе микроскопич, магн. моментов и ведёт к установлению в ней внутр. квазиравновесия, характеризуемого, в общем, двумя спиновыми температурами. Одна из них служит мерой упорядоченности моментов во внеш. поле Н, а другая — мерой их взаимной упорядоченности (ближнего порядка).
Процессы магн. релаксации существенно влияют на динамич. восприимчивость парамагнетика — комплексную величину, характе ризующую линейный отклик намагниченности на малое гармонич. изменение внеш. поля с частотой Типичные частотные зависимости компонент продольной восприимчивости измеряемой в направлении Н, показаны на рис. 2. Дополнит. особенности на этих кривых могут возникать от вклада т. н. адиабатич. восприимчивости, к-рая связана с взаимодействиями между магн. моментами. Кривые используются для измерения времён магн. релаксации (метод Гортера).

Рис. 2. Типичная частотная зависимость продольной динамической восприимчивости парамагнетика.

Поперечная по отношению к Н дипамич. восприимчивость обнаруживает резонансные пики на высоких частотах, соответствующих расщеплению уровней энергии в магн. поле (см. Магнитный резонанс ).Воздействие на твёрдый парамагнетик поперечным ВЧ-полем вблизи резонанса может усиливать ближний порядок в парамагнитной системе, что в свою очередь ведёт к росту (эффект усиленной восприимчивости).
Изучение П. статич. и динамич. методами даёт ценную информацию о магн. моментах частиц, их энерге-тич. спектрах и взаимодействиях, о тонких деталях внутр. структуры веществ. П. используется в методах магнитного охлаждения до сверхнизких темп-р, в квантовой электронике (см. Мазер)и др. См. также Электронный парамагнитный резонанс, Ядерный магнитный резонанс.

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Кринчик Г. С., Физика магнитных явлений, 2 изд., М., 1985; Альтшулер С.А., Козырев Б. М., Электронный парамагнитный резонанс соединений элементов промежуточных групп, 2 изд., М., 1972; Абрагам А., Гольдман М., Ядерный магнетизм: порядок и беспорядок, пер. с англ., т. 1 — 2, М., 1984.

В. А. Ацаркин

.

ПАРАМАГНЕТИ́ЗМ

ПАРАМАГНЕТИ́ЗМ (от па­ра… и маг­не­тизм), свой­ст­во ве­ществ, по­ме­щён­ных во внеш­нее маг­нит­ное по­ле, при­об­ре­тать на­маг­ни­чен­ность, на­прав­лен­ную вдоль век­то­ра на­пря­жён­но­сти $\boldsymbol H$ маг­нит­но­го по­ля. П. впер­вые опи­сан М. Фа­ра­де­ем в 1847. В не­од­но­род­ном внеш­нем маг­нит­ном по­ле па­ра­маг­нит­ные те­ла (пара­маг­не­ти­ки) втя­ги­ва­ют­ся в об­ласть с бо́ль­шим зна­че­ни­ем $\boldsymbol H$. П. про­ти­во­по­став­ля­ет­ся диа­маг­не­тиз­му, при ко­то­ром при­об­ре­тае­мая ве­ще­ст­вом на­маг­ни­чен­ность про­ти­во­по­лож­на по на­прав­ле­нию внеш­не­му маг­нит­но­му по­лю. Для П. ха­рак­тер­на воз­мож­ность пре­неб­речь по тем или иным при­чи­нам ори­ен­ти­рую­щим взаи­мо­дей­ст­ви­ем ме­ж­ду ло­каль­ны­ми маг­нит­ны­ми мо­мен­та­ми ато­мов или мо­ле­кул ве­ще­ст­ва, на­ли­чие ко­то­ро­го ха­рак­тер­но для фер­ро­маг­не­тиз­ма и ан­ти­фер­ро­маг­не­тиз­ма, по­это­му П. про­ти­во­пос­тав­ля­ет­ся фер­ро- и ан­ти­фер­ро­маг­не­тиз­му, так же как и лю­бо­му др. маг­ни­то­упо­ря­до­чен­но­му со­стоя­нию (см. Маг­не­тизм).

Физика > Парамагнетизм и диамагнетизм

Рассмотрите природу и действие парамагнетизма и диамагнетизма: силы притягивания и отталкивания в магнитном поле, определения, примеры, магнитная сила.

Парамагнетизм – притягивание материала в магнитном поле, а диамагнетизм – отталкивание.

style=»text-align: left;»>Задача обучения

  • Охарактеризовать диамагнитные и парамагнитные материалы.

Основные пункты

  • Парамагнетики функционируют как магниты при наличии внешнего магнитного поля.
  • Диамагнетики создают магнитное поле, противоположное внешнему, поэтому отталкивают магниты.
  • Все материалы обладают диамагнетизмом, который слабо влияет на реакцию материала в магнитном поле.

Термины

  • Ферромагнетизм – явление, когда вещества способны трансформироваться в постоянные магниты из-за влияния магнитного поля.
  • Парамагнетизм – стремление магнитных диполей выровняться с внешним магнитным полем. Подобные материалы становятся временными магнитами.
  • Диамагнетизм – слабая форма магнетизма, присутствующая только при наличии внешнего магнитного поля.

Парамагнетизма — форма магнетизма, где материал будет притягиваться только, если есть внешнее магнитное поле. В парамагнитных материалах есть относительная магнитная проницаемость, больше или равная 1. Созданный магнитный момент выступает линейным и также слаб.

Атомы и молекулы обладают постоянными магнитными моментами (диполи) даже, если приложенное поле отсутствует. Обычно постоянный момент гарантируется вращением неспаренных электронов на атомных и молекулярных электронных орбиталях.

В условиях чистого парамагнетизма диполи не контактируют и ориентируются беспорядочно при термическом возбуждении, если нет внешнего поля. То есть, чистый магнитный момент приближается к нулю. Когда же магнитное поле активировано, то диполи стараются выровняться и формируют чистый магнитный момент в сторону приложенного поля.

Парамагнитные материалы обладают небольшой положительной восприимчивостью к магнитным полям. Они лишь немного притягиваются и не сохраняют приобретенных свойств, если нет внешнего поля.

Ориентация в парамагнитном материале при наличии электрического поля (справа) и его удалении (слева)

Среди парамагнитных материалов стоит вспомнить магний, молибден, литий и тантал. Однако, как только внешнее магнитное поле исчезает, парамагнетики теряют свои свойства, потому что тепловое движение рандомизирует вращательные позиции. Некоторые сохраняют вращательный беспорядок при абсолютном нуле. Поэтому и суммарная намагниченность опускается к нулю, если убрать поле.

Диамагнетизм

Диамагнетизм отмечает умение объекта формировать магнитное поле, вступающее в сопротивление к внешнему. Поэтому они не притягиваются, а отталкиваются, что приводит к таким поразительным вещам, как левитация диамагнитного материала, если его установить над мощным магнитом.

Пиролитический углерод, левитирующий над постоянным магнитом

По большей части диамагнетизм присутствует во всех материалах, и он всегда слабо влияет на реакцию материала по отношению к магнитному полю. У всех проводников заметен эффективный диамагнетизм, если магнитное поле меняется. К примеру, сила Лоренца на электронах заставит их циркулировать вокруг вихревых токов. Далее токи создадут индуцированное магнитное поле, сопротивляющееся перемещению проводника.

Раздел Физика

Магнит и магнитные поля
  • Электрические токи и магнитные поля
  • Постоянные магниты
  • Линии магнитного поля
Магниты
  • Ферромагнетики и электромагниты
Магнитная сила на движущемся электрическом заряде
  • Величина магнитной силы
  • Направление магнитной силы: Правило правой руки
Движение заряженной частицы в магнитном поле
  • Электрические и магнитные силы
  • Постоянная скорость формирует прямую линию
  • Круговое движение
  • Спиральное движение
  • Примеры и приложения
Магнитные поля, магнитные силы и проводники
  • Эффект Холла
  • Магнитная сила на токопроводящем проводнике
  • Вращательный момент на токовой петле: прямоугольный и общий
  • Закон Ампера: создание магнитного поля в длинной прямой проволоке
  • Магнитная сила между двумя параллельными проводниками
Применение магнетизма
  • Масс-спектрометр
  • Ферромагнетизм
  • Парамагнетизм и диамагнетизм
  • Соленоиды, токовые петли и электромагниты

Парамагнитные газы

Парамагнитными являются многие газы, например молекулярный кислород, окись азота, и многие жидкости. Так, например, ампула с парамагнитным раствором хлористого железа устанавливается вдоль магнитного поля.

Таким образом, поведение ферромагнитных и парамагнитных веществ в магнитном поле одинаково, только резко различна величина их намагниченности. Существует и третий тип веществ, поведение которых в магнитном поле существенно иное. Их называют диамагнитными. Если палочку из висмута поместить в магнитное поле, то она поворачивается перпендикулярно к направлению магнитного поля. К числу диамагнитных веществ относятся медь, алюминий, висмут, серебро, сурьма и др. Диамагнитными являются ионизированные газы, пламя. Современная физика позволяет ответить на вопрос о том, как связаны магнитные свойства различных веществ с их атомной структурой. Как известно, атом любого вещества состоит из ядра и обращающихся вокруг него электронов.

Рассмотрим движение одного из электронов вокруг ядра. За одну секунду электрон делает вокруг ядра миллион миллиардов оборотов. Вследствие этого движение одного электрона можно рассматривать как замкнутый ток. В магнитном отношении такой замкнутый ток эквивалентен катушке с одним витком. Отдельный виток, так же как и катушка, обладает магнитным моментом. Таким образом, вращение электрона вокруг ядра можно рассматривать как замкнутый ток, создающий определенное магнитное поле и обладающий определенным магнитным моментом. Но ведь во всех атомах (кроме атома водорода) или молекулах имеется несколько электронов.

Каждый из них создает магнитный момент. Магнитные моменты электронов в атоме могут быть направлены в разные стороны, так что результирующий магнитный момент всего атома или молекулы, равный сумме магнитных моментов электронов, может оказаться равным нулю. К числу таких веществ относятся металлы — медь, алюминий, висмут, сурьма; газы — гелий, неон, и некоторые другие вещества. Все эти вещества по своим магнитным свойствам оказываются диамагнитными.

Почему же образцы из этих веществ поворачиваются перпендикулярно к направлению магнитного поля, в которое они помещены, или выталкиваются из него?

Оказывается, что при внесении любого вещества в магнитное поле движение электронов в атомах изменяется так, что все атомы приобретают магнитный момент и все вещество оказывается намагниченным. Однако магнитное поле вещества будет противоположно внешнему магнитному полю. Поэтому вещество будет выталкиваться из магнитного поля, в котором находится, или ориентироваться так, чтобы ослабить действие этого поля. Диамагнитный эффект очень мал, поэтому, хотя он и присущ всем веществам, наблюдается он только у тех веществ, атомы которых не имеют постоянного результирующего магнитного момента. У всех остальных веществ он заглушается во много раз преобладающим парамагнитным или ферромагнитным эффектом. В атомах парамагнитных веществ магнитные моменты отдельных электронов таковы, что полный магнитный момент атомов или молекул не равен нулю.

Почему же тогда мы не замечаем намагниченности парамагнитных веществ, если они не находятся в магнитном поле? Дело в том, что вследствие теплового движения атомов их магнитные моменты располагаются хаотично. Магнитный момент всего образца, равный сумме магнитных моментов всех атомов, в этом случае будет равен нулю. Когда же образец помещен в магнитное поле, то магнитные моменты отдельных атомов, подобно маленьким магнитным стрелкам, стремятся повернуться вдоль поля.

Чем сильнее внешнее магнитное поле, тем большее число магнитных моментов устанавливается вдоль поля.

Теперь магнитный момент всего образца уже не равен нулю, и образец повернется в магнитном поле так, чтобы его магнитный момент совпал с направлением внешнего магнитного поля. Таким образом, различие в поведении парамагнитных и диамагнитных веществ определяется магнитными свойствами атомов вещества. Большую роль в развитии учения о магнитных свойствах парамагнитных и диамагнитных веществ сыграли английский ученый Джозеф Лармор и французские ученые Пьер Кюри и Поль Ланжевен.

Свойства ферромагнитных веществ обусловлены существованием внутри этих веществ особых областей самопроизвольного намагничивания. В отсутствие магнитного ноля эти области ориентированы хаотично, так что вещество в целом не намагничено. При помещении ферромагнитного образца в магнитном поле происходит ориентация не отдельных атомов или молекул, как в случае парамагнитных веществ, а целых областей самопроизвольного намагничивания. Поэтому эффект оказывается очень сильным. В образовании областей самопроизвольной намагниченности основную роль играют магнитные моменты электронов, возникающие вследствие их собственного вращения. Это вращение подобно вращению Земли вокруг своей оси.

В развитие учения о магнитных явлениях в ферромагнетиках большой вклад внесли и наши отечественные ученые: А. Г. Столетов, Б. Л. Розинг, В. К. Аркадьев, Я. И. Френкель и многие другие. Магнитные свойства вещества широко используются в различных областях науки и техники. Особенно широко применяются ферромагнитные материалы. Они используются для электрических генераторов и двигателей, для телефонных и телеграфных аппаратов, радиоприемников. Электромагниты применяются в подъемных кранах для переноски тяжелых стальных и железных предметов на заводах (рис. 30). Магниты используются в измерительных приборах: амперметрах, вольтметрах, счетчиках электроэнергии. Трансформаторы, которые применяются для преобразования напряжения и величины электрического тока, имеют сердечники, сделанные из ферромагнитных материалов. Ферромагнетики используются для получения ультразвуковых колебаний.

7.5. Парамагнетизм электронного газа

  • СВОБОДНЫЙ ЭЛЕКТРОННЫЙ ГАЗ В ТРЕХМЕРНОМ СЛУЧАЕ

    Уравнение Шредингера для свободной частицы, находящейся в трехмерном ящике (кубе с ребрами длиной Ь) с бесконечно высокими барьерами на его стенках, имеет вид где — операторы импульса. Граничные условия для этого случая удобно записать для каждой из осей X, у, 2 в виде где индекс…
    (Физика твердого тела)

  • ТЕПЛОЕМКОСТЬ ЭЛЕКТРОННОГО ГАЗА

    Высокая концентрация электронов в зоне проводимости оказывает влияние на большинство физических свойств металлов. Однако она почти не влияет на теплоемкость металлических кристаллов. При достаточно высоких температурах теплоемкость как диэлектриков, так и металлов неплохо описывается формулой Дюлонга…
    (Физика твердого тела)

  • ЭЛЕКТРОННЫЙ ГАЗ с почти постоянной ПЛОТНОСТЬЮ

    Функционал С можно разложить в ряд по степеням малых величин п(г) около п: Можно упростить это выражение, воспользовавшись свойствами симметрии используемой модели. Поскольку система инвариантна по отношению к повороту, то Н(г) является константой и может быть вынесена из-…
    (Физика поверхности твердых тел)

  • Снятие вырождения. Невырожденный электронный газ


    (Физика конденсированного состояния)

  • Теплоемкость электронного газа. Ангармонические взаимодействия в кристаллах

    В отличие от диэлектриков и полупроводников, в металлах помимо ионов, образующих решетку и колеблющихся около положения равновесия, имеются свободные электроны, число которых в единице объема равно числу атомов. Поэтому теплоемкость металла складывается из теплоемкости решетки и теплоемкости электронного…
    (Физика конденсированного состояния)

  • Равновесное состояние электронного газа. Дрейф электронов под влиянием внешнего электрического поля

    В отсутствие внешнего электрического поля электронный газ в проводнике находится в состоянии равновесия и описывается равновесными функциями распределения. Для вырожденного газа используется функция Ферми-Дирака, для невырожденного — функция Максвелла-Больцмана (рис. 6.1). Из рисунка видно, что эти функции…
    (Физика конденсированного состояния)

  • Электропроводность невырожденного и вырожденного электронного газа. Связь тепловых и электрических свойств кристаллов. Закон Видемана-Франца-Лоренца

    В случае невырожденного электронного газа плотность заполнения зоны проводимости электронами небольшая, и они практически не встречаются друг с другом. Электроны являются свободными в том смысле, что на движение любого из них не оказывает влияние движение других электронов. Поэтому все электроны…
    (Физика конденсированного состояния)

  • Парамагнетизм электронов проводимости

    В металлах вклад в магнитную восприимчивость, кроме атомных остовов, вносят коллективизированные электроны проводимости. При этом магнитное поле оказывает на них двоякое действие. С одной стороны, поле искривляет траекторию движения свободных электронов, приводя к тому, что они начинают двигаться по…
    (Физика твердого тела для инженеров)

  • Случай 2D-, ID- и нульмерного электронного газа

    Дтя классических твердых тел характерно инфинитное (неограниченное) движение электронов в трехмерном координатном пространстве. В то же время в твердых телах реализуются случаи, когда наблюдается локализация электронов в каком-либо направлении. В этом случае, когда ограничение касается одного направления,…
    (Физика твердого тела для инженеров)

Добавить комментарий

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *